Enunciado

Sejam a parede plana com espessura 2 L , o cilindro infinito com raio r o e uma esfera de raio r o . Cada configuração é submetida a um fluxo térmico constante na superfície q s ' ' . Usando as soluções apropriadas da Tabela 5.2b para F o   ≥   0,2 ; deduza expressões para cada uma das três geometrias para a grandeza ( T s , r e l   –   T i ) / ( T s , c g   –   T i ) . Nesta expressão, T s , r e l   é a temperatura superficial real como determinada pelas relações da Tabela 5.2b, e T s , c g   é a temperatura associada com o comportamento de capacitância global. Determine critérios associados a ( T s , r e l   –   T i ) / ( T s , c g   –   T i ) ≤   1,1 , isto é, determine quando a aproximação por capacitância global é precisa na faixa de 10 % .

Passo 1

Nessa questão nós temos uma parede plana, um cilindro infinito e uma esfera, cada um sujeito a uma constante de fluxo de calor na superfície.

E queremos encontrar a razão entre a temperatura real da superfície menos a temperatura inicial ( T s , r e l   –   T i ) e o valor dessa diferença de temperatura associada ao comportamento da capacitância global T s , c g   –   T i para cada uma das três geometrias. Com os critérios associados a ( ( T s , r e l   –   T i ) / ( T s , c g   –   T i ) ≤   1,1 .

Passo 2

Para resolver essa questão vamos assumir que a condução é unidimensional, as propriedades são constantes e F o ≥ 0,2 .   Na Tabela 5.2b, as soluções aproximadas para as três geometrias podem ser expressas como:

q s ' ' L c k T s , r e l - T i = a k t c L c 2 + b - 1

Onde L c   =   L para a parede plana e L c   =   r o para o cilindro infinito e a esfera. As constantes a e b têm os seguintes valores:

Passo 3

Para a análise de capacitância global com fluxo de calor constante, observamos que, em geral,

q s ' ' A s t = c V T s , c g   –   T i

Substituindo as expressões pela área de superfície e volume de cada uma das três geometrias chegamos em:

T s , c g   –   T i = a q s ' ' t c L c

Onde a constante a é a mesma da tabela acima. Resolvendo a equação do Passo 2 para T s , r e l - T i   e dividindo a expressão resultante pela equação anterior, temos:

T s , r e l   –   T i T s , c g   –   T i = q s ' ' L c k a k t c L c 2 + b c L c a q s ' ' t = 1 α F o a F o + b = 1 + b a F o

Passo 4

Então, para a parede plana, temos:

T s , r e l   –   T i T s , c g   –   T i = 1 + b a F o = 1 + 1 3 F o

Para o cilindro infinito:

T s , r e l   –   T i T s , c g   –   T i = 1 + b a F o = 1 + 1 8 F o

E para a esfera:

T s , r e l   –   T i T s , c g   –   T i = 1 + b a F o = 1 + 1 15 F o

Resposta

Parede plana:

T s , r e l   –   T i T s , c g   –   T i = 1 + b a F o = 1 + 1 3 F o

Cilindro infinito:

T s , r e l   –   T i T s , c g   –   T i = 1 + b a F o = 1 + 1 8 F o

Esfera:

T s , r e l   –   T i T s , c g   –   T i = 1 + b a F o = 1 + 1 15 F o

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