O que é eficiência da aleta ? Qual é a faixa de valores possíveis? Sob quais condições a eficiência será grande?
Passo 1
O enunciado pergunta três coisas: (1) “O que é eficiência da aleta?”; (2) “Qual é a faixa de valores possíveis?”; (3) “Sob quais condições a eficiência será grande?”
Informações implícitas que usaremos: a aleta é um corpo fino que aumenta trocas convectivas; vamos usar o modelo clássico de aleta reta de seção uniforme em regime permanente, com condutividade térmica k, coeficiente convectivo h, perímetro molhado P, área da seção transversal A_c, comprimento da aleta L, temperatura da base T_b e temperatura do fluido ambiente T_\infty. Não há outras informações numéricas no enunciado.
Passo 2
Intuição e definição operacional da eficiência da aleta.
A aleta serve para aumentar a transferência de calor por convecção, levando calor da base para a superfície da aleta, que então o cede ao fluido. Nem toda a aleta está à temperatura da base, logo nem toda a área participa com a mesma intensidade.
Definição: a eficiência da aleta é a razão entre o calor realmente retirado pela aleta e o calor que seria retirado se toda a superfície da aleta estivesse à temperatura da base. Em fórmula:
onde q_{\text{aleta}} é o calor total retirado pela aleta, A_f é a área de superfície total da aleta (ex.: A_f=P\,L para uma aleta reta de área lateral), e h\,(T_b-T_\infty) é a densidade de fluxo convectivo assumida se a superfície estivesse à temperatura da base. Aqui cada símbolo significa:
q_{\text{aleta}}: calor transferido pela aleta (W).
h: coeficiente de convecção (W·m{-2}·K{-1}).
A_f: área superficial da aleta (m^2).
T_b: temperatura da base da aleta (K ou °C).
T_\infty: temperatura do fluido distante (K ou °C).
Passo 3
Modelo 1D e equação diferencial para temperatura ao longo da aleta (aula rápida).
Considere regime permanente, propriedades constantes, transferência de calor apenas ao longo do eixo x da aleta (1D), convecção na superfície lateral. Define-se a função \theta(x)=T(x)-T_\infty.
Fazendo balanço de energia num elemento diferencial e aplicando a lei de Fourier e convecção lateral, obtém-se a equação diferencial clássica:
\frac{d^2\theta}{dx^2} - m^2\,\theta = 0,
com
m^2 = \frac{h\,P}{k\,A_c}.
Explicação das variáveis de m: P é o perímetro molhado (comprimento do contorno exposto ao fluido), A_c é a área da seção transversal que conduz calor pela aleta; assim m tem dimensão de 1/length e mede a “razão” entre convecção lateral e condução interna. Quanto maior m, mais rapidamente a temperatura decai ao longo da aleta.
Passo 4
Solução (caso de ponta isolada — aproximação comum e algebra simples).
Para condição de ponta isolada (bom modelo se a ponta é muito fina ou isolada): condição de contorno d\theta/dx|_{x=L}=0. Na base temos \theta(0)=\theta_b=T_b-T_\infty. A solução da EDO é
q_{\text{aleta}} = \sqrt{hP k A_c}\;\operatorname{tanh}(mL)\;\theta_b,
pois kA_c m = \sqrt{hPkA_c}.
Passo 5
Expressão da eficiência e simplificação para aleta de área A_f=P\,L.
Usando A_f=P\,L e a definição de \eta, substituímos q_{\text{aleta}}:
\eta \;=\; \frac{q_{\text{aleta}}}{hA_f\theta_b} = \frac{\sqrt{hP k A_c}\,\operatorname{tanh}(mL)\,\theta_b}{hP L\,\theta_b}.
Simplificando (note m=\sqrt{hP/(kA_c)}):
\eta \;=\; \frac{\operatorname{tanh}(mL)}{mL}.
Esta é a forma clássica e muito útil: \eta depende apenas do produto adimensional mL.
Passo 6
Faixa de valores possíveis e comportamento limite (análise matemática e física).
A função \dfrac{\operatorname{tanh}(x)}{x} para x>0 satisfaz 0<\dfrac{\operatorname{tanh}(x)}{x}\le 1. Portanto, teoricamente:
0 < \eta \le 1.
Limites importantes:
Se mL\to 0 então \eta \to 1. Interpretação física: a aleta é muito curta, muito espessa ou muito condutora (ou a convecção é muito fraca); a temperatura da aleta fica praticamente uniforme e igual à da base, então toda a área “trabalha” eficazmente.
Se mL\to\infty então \eta \to 0. Interpretação física: a aleta é muito longa, muito fina ou com baixa condutividade (ou a convecção muito forte); a maior parte da aleta está fria (perto da temperatura do fluido) e não contribui bem, então a eficiência cai.
Condições físicas que levam a grande eficiência (resumo prático e dicas para prova).
Pela fórmula m=\sqrt{\dfrac{hP}{kA_c}} e \eta=\dfrac{\operatorname{tanh}(mL)}{mL}, a eficiência é grande quando mL é pequeno. Isso ocorre se:
k for grande (material muito condutor: cobre > alumínio > aço), ou
A_c for grande (aleta mais espessa / seção maior — melhora condução interna), ou
L for pequeno (aleta curta), ou
h for pequeno e/ou P for pequeno (convecção fraca ou menor perímetro molhado).
Observação prática importante: reduzir h aumenta a eficiência, mas diminui o ganho convectivo por unidade de área; por isso, na prática otimiza‑se a geometria para aumentar o calor total removido (efeito combinado de eficiência e área). Em provas, quando pedirem “condições para alta eficiência”, cite diretamente: aumentar k, aumentar A_c, reduzir L ou reduzir h (explicar brevemente o porquê).
Passo 8
Resumo operacional para resolver exercícios na prova (receita rápida).
Calcule m=\sqrt{\dfrac{hP}{kA_c}}.
Compute o produto adimensional mL.
Use \eta=\dfrac{\operatorname{tanh}(mL)}{mL}.
Interprete: \eta entre 0 e 1; quanto menor mL, mais próxima de 1; quanto maior, mais próxima de 0.
Resposta
A eficiência da aleta é \displaystyle \eta=\frac{q_{\text{aleta}}}{hA_f\,(T_b-T_\infty)}, que para uma aleta reta de seção uniforme (ponta isolada) se reduz a \displaystyle \eta=\frac{\operatorname{tanh}(mL)}{mL} com \displaystyle m=\sqrt{\frac{hP}{kA_c}}.
Faixa de valores possíveis: 0<\eta\le 1 (tende a 1 quando mL\to 0 e a 0 quando mL\to\infty).
A eficiência será grande quando mL for pequeno, isto é, para materiais de alta condutividade k grandes, seção transversal A_c grande (aleta mais espessa), comprimento L pequeno e/ou coeficiente convectivo h (ou perímetro P) pequeno.