Primeira Lei da Termodinâmica - Gases

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Teoria

Fala aí! Bem vindo ao RespondeAi, nessa página estaremos focados em buscar entender como a Primeira Lei da Termodinâmica influência a maneira que enxergamos os gases e como podemos estudar diferentes processos que podemos aplicar em um gás, como por exemplo aumentar sua temperatura, mudar o volume do compartimento em que ele está inserido, ou alterar a pressão sobre o gás.

A Primeira Lei da Termodinâmica trata da conservação de energia, ela diz que a energia nunca é criada nem destruída, ela sempre se transforma.

Isso permite que a gente estude transformações gasosas, muitos já estudaram isso no colégio, e chamavam de "piviti, povotó":

Mas na faculdade as mesma transformações são vistas, mas pensando na fórmula do trabalho de um gás.

O trabalho de um gás depende do seu volume inicial e final e da variação da pressão, conforme a fórmula:

Então vamos analisar os quatro processos de transformações gasosas que conhecemos analisando essa integral:

Processo Isobárico

Quando a pressão é constante temos a integral:

Logo o trabalho realizada por um gás em um processo isobárico pode ser calculado a partir da área de uma função em um gráfico .

Processo Isovolumétrico

Quando o volume é constante, então não há trabalho sendo realizado:

E isso é até intuitivo, pense que para uma máquina térmica gerar trabalho, normalmente a expansão do gás movimenta um pistão que movimenta outras partes móveis, se o gás não altera seu volume, ele não se expande, e não é capaz de movimentar nada e por isso o trabalho dele é zero.

Processo Isotérmico

Quando a temperatura é constante, temos que pedir ajuda para Clapeyron, ou seja, para descrever a pressão em termos da temperatura, temos que usar a equação , sendo:

Então nossa integral do trabalho ficaria:

Calculando essa integral, o trabalho em um processo isotérmico é:

Essas são as curvas isotérmicas que podem ser visas em um gráfico , todos os pontos em um mesma curva isotérmica, sempre irão apresentar a mesma temperatura.

Processo Adiabático

Em processos adiabáticos existem mudanças no gás mas sem que ele sofra variação de calor, ou seja, sem o gás perder o ganhar energia: .

Pela Primeira Lei:

Logo:

Você pode entender como calcular a energia interna de um gás aqui: Energia Interna de Um Gás

No nosso conteúdo exclusivo para assinantes você encontra gráficos, vídeos, e muitos exercícios sobre diferentes processos termodinâmicos em gases ideais, acompanha aqui em baixo um de nossos exercícios resolvidos.

Exercício

Acompanhe a resolução de um exercício de um prova de física da UERJ:

Um gás ideal, inicialmente sob pressão , sofre uma expansão livre (adiabática, sem trabalho externo) até que seu volume final seja 3 vezes o seu volume inicial. Responda:

a) Qual e a pressão do gás após a expansão livre?

b) O gás, então, é lenta e adiabaticamente comprimido até seu volume original. A pressão após a compressão é de , Determine se o gás é monoatômico, diatômico ou poliatômico.

Processo Isobárico

Processo Isovolumétrico

Processo Isotérmico

Processo Adiabático

Exercício

Exercícios Resolvidos

Exercício Resolvido #1

Uma amostra de gás se expande de uma pressão inicial de 10   P a e um volume inicial de 1,0   m 3 para um volume final de 2,0   m 3 . Durante a expansão, a pressão e o volume estão relacionados pela equação p = a V 2 , onde a = 10   N / m 8 . Determine o trabalho realizado pelo gás durante a expansão.

Passo 1

Para calcularmos o trabalho realizado por um gás só temos uma fórmula a usar

W = ∫ V i V f p   d V

Substituindo os valores de volume inicial e final e p pela expressão que ele representa, temos

W = ∫ 1 2 10 .   V 2 d V

Resolvendo a integral temos

W = 10 3 V f 3 - V i 3

W = 10 3 8 - 1

W = 70 3 = 23,33

Resposta

W = 70 3 = 23,33   J

Exercício Resolvido #2

No intervalo de temperatura de 310   K a 330   K , a pressão p de um certo gás não ideal está relacionada ao volume V e à temperatura T através da equação

p = 24,9   J / K T V - 0,00662   J / K 2 T 2 V  

Qual é o trabalho realizado pelo gás se a temperatura aumenta de 315   K para 325   K enquanto a pressão permanece constante?

Passo 1

Temos que resolver a seguinte integral, certo?

W = ∫ V i V f p   d V

Como o enunciado fala que a pressão permanece constante, então podemos colocar p para fora da integral e ficamos com

W = p ∫ V i V f   d V

Resolvendo a integral temos

W = p . Δ V = p V f - V i

Passo 2

Bom, agora precisamos descobrir quanto vale volume inicial e final, e faremos isso usando a equação que o enunciado forneceu

p = 24,9   J / K T V - 0,00662   J / K 2 T 2 V

Para acha os valores do volume, vamos isolar o volume nessa equação

V =   24,9   J / K T p - 0,00662   J / K 2 T 2 p

Substituindo agora o valor da temperatura inicial e final temos

V i = 24,9   J / K 31 5 p - 0,00662   J / K 2 31 5 2 p

V f = 24,9   J / K 3 25 p - 0,00662   J / K 2 3 25 2 p

Substituindo agora na fórmula de trabalho, chegamos em

W = p   24,9 3 25 - 31 5 - 0,00662 3 25 2 - 31 5 2 p

Assim,

W = 24,9 3 25 - 31 5 - 0,00662 3 25 2 - 31 5 2

W = 24,9 1 0 - 0,00662 64 00

W = 206 , 63   J

Resposta

W = 206 , 63   J

Exercício Resolvido #3

O ar inicialmente ocupa 0,140   m 3 à pressão manométrica de 103,0   k P a se expande isotermicamente para uma pressão de 101,3   k P a e em seguida é resfriado a pressão constante até atingir o volume inicial. Calcule o trabalho realizado pelo ar. (Pressão manométrica é a diferença entre a pressão real e a pressão atmosférica)

Passo 1

Queremos calcular o trabalho realizado pelo ar. Para isso vamos dividir o processo em três estados.

Aqui tem uma pegadinha mega importante! A pressão que ele dá em A é a pressão manométrica! Logo pra saber a pressão exata em A temos que somar a pressão atmosférica ( 101   k P a ) ao valor que ele deu! ;)

Estado A – o inicio

E s t a d o   A   V A = 0,140   m 3 p A = 103,0 + 101 = 204   k P a T A  

Estado B – o estado intermediário

E s t a d o   B   V B = ? p B = 101,3   k P a T B = T A

Estado C   – o final

E s t a d o   C   V C = V A = 0,140   m 3 p C = p B = 101,3   k P a   T C = ? ?

Passo 2

Agora que dividimos os estados, vamos calcular o trabalho realizado ao passar de A → B e depois o trabalho de B → C e soma-los

O processo realizado de A → B é isotérmico, então temos que resolver a integral

W = ∫ V i V f p   d V

Mas como ele é isotérmico, podemos achar uma função que descreva o comportamento da pressão, certo? Só lembrarmos da fórmula

p V = n R T

Então

p = n R T V

Substituindo na integral, temos

W = ∫ V i V f n R T V   d V

Resolvendo essa integral chegamos em

W = n R T . ln ⁡ V f V i

Como terminamos de ver que

n R T = c t e

Podemos substituir na equação por p i . V i

W = p i . V i . ln ⁡ V f V i

Podemos usar a relação do “piviti-povoto” para um processo em que a temperatura não muda e temos que

p i . V i = p f . V f

Então

V f V i = p 1 p f

Substiuindo isso na fórmula do trabalho chegamos que

W A → B = p i . V i . ln ⁡ p A p B

Substiuindo os dados que temos e lembrando que a pressão que foi dada é manométrica, devemos somar a pressão da atmosfera para podermos calcular, temos

W A → B = 2,04.10 5   .   0,14   . ln ⁡ 2,04 . 10 5 1,013.10 5

W A → B = 2,0.10 4   J  

Passo 3

Agora vamos calcular o trabalho no processo B → C , como ele é um processo a pressão constante, temos que a integral é

W B → C = ∫ V i V f p   d V = p . Δ V

W B → C = p B . V C - V B

Porém não sabemos o valor de V B , temos que encontra-lo antes de tudo para calcular o trabalho nesse processo

Por “piviti-povotó” já vimos que

V B V A = p A p B

V B = V A . p A p B

Substituindo na equação do trabalho temos

W B → C = p B . V C - p B . p A p B . V A

Como V C = V A

W B → C = V A p B - p A

Colocando os valores agora temos

W B → C = 0,14     1,013.10 5 - 2,04.10 5

W B → C = - 1,44.10 4   J

Passo 4

Agora basta somar W A → B   com W B → C

W t = W A → B   + W B → C = 2,0.10 4 - 1,44.10 4

W t = 5,6   k J

Resposta

W t = 5,6   k J

Exercício Resolvido #4

Quinhentos joules de trabalho devem ser realizados a fim de comprimir um gás à metade de seu volume inicial a temperatura constante. Quanto trabalho deverá ser realizado para comprimir o gás por um fator de 10 , iniciando com o mesmo volume inicial?

Passo 1

Quando queremos determinar a variação do trabalho durante um processo isotérmico, devemos lembrar da seguinte relação:

W = n . R . T . ln ⁡ V f V i

Pelo enunciado do problema, temos que são necessários 500   J para que V f = V i / 2 . Como é uma compressão o trabalho é negativo, ou seja, W = - 500 J . Montando a equação, temos:

- 500 = n . R . T . ln ⁡ V i / 2 V i

n . R . T = - 500 ln ⁡ 1 2 = - 500 - ln ⁡ 2 = 500 ln ⁡ 2

n . R . T = 721,35

Agora que temos quanto vale n . R . T , podemos determinar quanto de trabalho deve ser realizado sobre o gás para que ele seja comprimido por um fator de 10 , se liga!

Passo 2

Voltando à equação do trabalho, temos:

W = n . R . T . ln ⁡ V f V i

Substituindo V f = V i / 10 e n . R . T = 721,35 , temos:

W = 721,35 . ln ⁡ V i / 10 V i

W ≈ - 1661   J

Resposta

W = - 1661   J

Exercício Resolvido #5

Considere um gás ideal que absorve calor Q segundo um dos processos que seguem: ( i ) a volume constante;   ( i i ) a pressão constante e ( i i i ) a temperatura constante. Para quais desses processos tem-se a variação da energia interna do gás ∆ E i n t igual a zero?

a   Apenas (i).

b   Apenas (ii).

c   Apenas (iii).

d   Apenas (i) e (ii).

e   Apenas (i) e (iii).

f   Apenas (ii) e (iii).

g   Todas elas.

e   Nenhuma delas.

Passo 1

Vamos ver um por um:

I - A variação a volume constante, segundo a primeira lei, é dada por:

∆ U = Q - W

Como o volume se mantem constante, temos que:

W = 0

Então:

∆ U = Q ≠ 0

Passo 2

I I - A pressão se mantendo constante, faz com que o trabalho seja dada por:

W = p ∆ V

Então:

∆ U = Q - p ∆ V

∆ U ≠ 0

Passo 3

I I I - Nesse caso, como a energia interna é uma função da temperatura, se a variação da temperatura é igual a zero, a variação da energia interna também é:

∆ T = 0 → ∆ U = 0

Resposta

c

Exercício Resolvido #6

Um gás ideal, inicialmente sob pressão p 0 , sofre uma expansão livre (adiabática, sem trabalho externo) até que seu volume final seja 3 vezes o seu volume inicial. Responda:

a Qual é a pressão do gás após a expansão livre?

b   O gás, então, é lenta e adiabaticamente comprimido até seu volume original. A pressão após a compressão é de 3 1 / 3 p 0 . Determine se o gás é monoatômico, diatômico ou poliatômico.

Passo 1

Primeiramente, vamos analisar uma expansão livre de acordo com a 1° lei da termodinâmica:

∆ U = Q - W

Como a expansão é livre, o gás não realizou trabalho, então:

W = 0

Além disso, como a expansão ocorreu adiabaticamente, não houve troca de calor, então:

Q = 0

Logo:

∆ U = 0

Opa! Legal, chegamos à conclusão que a variação da energia interna é igual a 0 . Mas isso nos ajuda em quê? Bem, a importância disso está no fato de que a energia interna é uma função da temperatura. Logo, se não houve variação da energia interna, não houve variação da temperatura! Logo:

T = cte

Vamos lá então (:

Passo 2

a Queremos saber a pressão após a expansão livre. Vamos usar o piviti-povotó:

P 1 V 1 T 1 = P 2 V 2 T 2

Sabemos que:

  T 1 = T 2 V 2 = 3 V 1

Cortando T na equação e substituindo V 2 :

P 1 V 1 T 1 = P 2 V 2 T 2  

P 1 V 1 = P 2 3 V 1

P 2 = P 1 3

Sendo P 1 = p 0 :

P 2 = p 0 3

Passo 3

b   Agora o gás é comprimido “lenta e adiabaticamente” até seu volume inicial. O que isso quer dizer? Quer dizer que podemos usar a equação:

P 2 V 2 γ = P 3 V 3 γ

Mas queremos descobrir que tipo de gás é esse. Mas como saberemos? Bom, o que nos dirá será o valor de γ :

Monoatômico:   γ = 5 3

Diatômico: γ = 7 5

Caso o coeficiente não encaixe nesses casos, o gás será poliatômico!

Bom, sabemos que:

P 2 = p 0 3

P 3 = 3 1 / 3 ⋅ p 0

V 2 = 3 V 0

V 3 = V 0

Aplicando na fórmula:

P 2 V 2 γ = P 3 V 3 γ → p 0 3 ⋅ 3 V 0 γ = 3 1 / 3 p 0   V 0 γ

Simplificando:

3 - 1 . p 0 ⋅ 3 V 0 γ = 3 1 / 3 p 0 V 0 γ

3 γ - 1 = 3 1 / 3 →   γ - 1 = 1 3 → γ = 4 3

Logo, o gás é poliatômico.

Resposta

a   p 0 3

b Poliatômico

Exercício Resolvido #7

A figura abaixo mostra três possíveis expansões de um gás ideal monoatômico, que encontra-se inicialmente no estado i (cujo volume é V 0 ) para os estados finais f I , f I I ou f I I I , todos de volume 2 V 0 , através de três processos reversíveis diferentes:

I   – transformação isobárica;

I I   – transformação isotérmica

I I I   – transformação adiabática

Sobre tais processos, é INCORRETO afirmar que:

a   A maior troca de calor se dá no processo isobárico.

b   O trabalho realizado pelo gás é menor no processo adiabático.

c   No processo isotérmico, todo o trabalho é transformado em calor.

d   As temperaturas finais terão a relação T I I I < T I I < T I .

e   Na transformação isotérmica, não haverá calor trocado com o gás, uma vez que Δ T = 0 .

Passo 1

Vamos analisar, rapidamente, cada uma das alternativas:

Item a : A maior troca de calor se dá no processo isobárico.

Olhando de cara, não dá pra saber se a maior troca de calor acontece nessa, mas, como o trabalho é área sob a curva, sabemos que:

W I > W I I > W I I I

Vamos pular esse por enquanto.

Passo 2

Item ( b ) : O trabalho realizado pelo gás é menor no processo adiabático.

Essa é verdadeira, pois a curva adiabática ( I I I ) corresponde à menor área, como acabamos de ver.

Passo 3

Item c : No processo isotérmico, todo o trabalho é transformado em calor.

Essa também é verdadeira, pois, como o processo é isotérmico: Δ T = 0 .

Logo, Δ U = 0 , pois:

Δ U = g 2 n R Δ T

Então, pela Primeira Lei:

Q = Δ U + W

⇒ Q = W

Por isso, é verdadeiro que todo o trabalho se converte em calor ou vice-versa.

Passo 4

Item d : As temperaturas finais terão a relação T I I I < T I I < T I .

Olhando de cara, também não fica tão claro. Vamos ver a próxima.

Passo 5

Item ( e ) : Na transformação isotérmica, não haverá calor trocado com o gás, uma vez que Δ T = 0 .

Vimos que, na transformação isotérmica, Δ U = 0 .

Logo:

Q = W

Então, a afirmativa é falsa!

Quando Δ T = 0 , Δ U = 0 e não Q = 0 !

Passo 6

Só para conferir, agora podemos verificar item ( a ) :

Q = Δ U + W

Vimos que W I > W I I > W I I I .

Além disso, T I > T I I > T I I I .

Como a temperatura inicial é a mesma, então:

Δ T I > Δ T I I > Δ T I I I

Como

Δ U = g 2 n R Δ T

Então:

Δ U I > Δ U I I > Δ U I I I

Ora, se W I > W I I > W I I I e Δ U I > Δ U I I > Δ U I I I :

Q I > Q I I > Q I I I

Portanto, a maior troca de calor se dá no processo isobárico ( I ) .

Verdadeira.

Passo 7

Conferindo item ( d ) :

Podemos aplicar a equação dos gases ideais no estado final (piviti povotó).

Mas o volume é o mesmo nos três casos ( 2 V 0 ).

Logo:

p I T I = p I I T I I = p I I I T I I I

Então, se a temperatura aumenta, a pressão também aumenta à mesma proporção.

Como p I > p I I > p I I I , então:

T I > T I I > T I I I

Então a afirmativa é verdadeira!

Resposta

Alternativa ( e ) .

Exercício Resolvido #8

Uma amostra de gás ideal se expande de uma pressão e volume iniciais de 32   atm e   1,0   L para um volume final de 4,0   L   .A temperatura inicial é 300   K . Se o gás for monoatômico e a expansão for isotérmica, quais são:

a A pressão final, P f ?

b A temperatura final, T f ?

c   O trabalho realizado pelo gás?

Refaça os itens anteriores para o caso em que a transformação é adiabática e o gás é monoatômico, e para o caso em que a transformação é adiabática e o gás é diatômico.

Dados:

-Constante dos Gases: R = 8,31   J/mol⋅K

-Pressão atmosférica: P a t m = 1,013 ⋅ 10 5   N / m 2

-Gás monoatômico:   C v = 3 R / 2 , C P = 5 R / 2

Passo 1

Bom galera, nessa questão vamos usar vários conceitos de gases ideias. Essa questão é dividida em três casos:

-Caso 1: Se o gás for monoatômico e a expansão for isotérmica.

Nesse caso, as equações e constantes que vamos precisar usar são essas:

P 1 V 1 T 1 = P 2 V 2 T 2  ( Piviti-Povotó )

  W = ∫ V i V f p   d V

C v = 3 R / 2 , C P = 5 R / 2

-Caso2: Se a transformação for adiabática e o gás for monoatômico:

As equações e constantes são:

P 1 V 1 T 1 = P 2 V 2 T 2

P 1 V 1 γ = P 2 V 2 γ

W = ∫ V i V f p   d V

∆ U = Q - W

∆ U = 3 2 n R ∆ T

C v = 3 R / 2 , C P = 5 R / 2

-Caso3: Transformação é adiabática e o gás é diatômico.

As equações e constantes são:

P 1 V 1 T 1 = P 2 V 2 T 2

P 1 V 1 γ = P 2 V 2 γ

W = ∫ V i V f p   d V

∆ U = Q - W

∆ U = 5 2 n R ∆ T

C v = 5 R / 2 , C P = 7 R / 2

Além do mais, sempre é bom lembrar da equação geral dos gases:

P V = n R T

Bom, é isso! Mas não fique assustado, não vamos ter que refazer tudo em cada caso. Vamos fazer o primeiro caso e depois bastam algumas alterações nos outros dois (:

Passo 2

Vamos resolver os itens da questão para o caso 1 primeiro:

a Temos que achar a pressão final. Lembrando que a transformação é isotérmica, ou seja, a temperatura final é igual a inicial, nossos dados são esses:

V i = 1   L

V f = 4   L

P i = 32   atm

T i = T f = 300   K

P f = ?

Vamos substituir esses dados na equação:

P 1 V 1 T 1 = P 2 V 2 T 2

Vamos simplificar logo uma coisa: as temperaturas antes e depois são iguais, então podemos cortá-las da equação:

P 1 V 1 = P 2 V 2   → P 2 = P 1 V 1 V 2 = 32 ⋅ 1 4 = 8   atm

b Queremos saber a temperatura final... Mas lembra que a transformação é isotérmica? Logo, a temperatura final é igual à inicial e vale:

T f = T i = 300   K

c   Agora precisamos saber o trabalho que o gás realizou nessa transformação. A equação que usamos é a integral:

W = ∫ V i V f p   d V

Mas como calcular isso se a pressão e o volume variam constantemente numa transformação isotérmica? Segue o gráfico dessa transformação:

Bom, mas sabemos que a temperatura não varia! Vamos modificar essa integral para alguma que saibamos calcular. Usando a equação geral dos gases para isolar a pressão:

P V = n R T   → P = n R T V

Substituindo na integral:

W = ∫ V i V f p   d V  

W = ∫ V i V f n R T V   d V

W = n R T ∫ V i V f d V V

W = n R T ln ⁡ V f V i

W = P V ln ⁡ V f V i

Notou o pulo do gato no final? Isso porque P V = n R T

Ótimo, pois temos o volume inicial e final. Substituindo na equação os valores V i = 1   L e V f = 4   L , P i = 32   atm , e convertendo as unidades:

W = P i V i ln ⁡ V f V i

W = 32 ⏟ atm ⋅ 1 ⏟ L ⋅ ln ⁡ 4 1

W = 32 ⋅ 10 5 ⏟ Pa ⋅ 1 ⋅ 10 - 3 ⏟ m 3 ln ⁡ 4

W ≅ 4,4   kJ

Ufa! Vamos agora aos outros casos.

Passo 3

-Caso2:

a   Como agora estamos lidando com uma transformação adiabática, vamos usar:

P 1 V 1 γ = P 2 V 2 γ

Com:

γ = C p C v = 5 2 3 2 = 5 3

Além disso, temos os mesmos valores iniciais para o estado que o passo anterior. Logo, aplicando os valores de pressão e volume que temos na equação, podemos encontrar a P 2 :

P 1 V 1 γ = P 2 V 2 γ  

P 2 = P 1 V 1 γ V 2 γ

P 2 = 32 ⋅ 1 5 3 4 5 3

P 2 ≅ 3,17   atm 

b   Eita, agora não podemos dizer que T 1 = T 2 , pois a transformação não é isotérmica! Então a gente vai ter que apelar pro Piviti-Povóto:

P 1 V 1 T 1 = P 2 V 2 T 2  

T 2 = P 2 V 2 P 1 V 1 ⋅ T 1

T 2 = 3,17 ⋅ 4 1 ⋅ 32 ⋅ 300

T 2 ≅ 118,9   K

c   Bom, precisamos calcular o trabalho realizado por um gás numa transformação adiabática! Como o gás é monoatômico, usaremos:

W = - ∆ U = - 3 2 n R ∆ T

∆ T   é fácil de ser obtido pois sabemos T 1 e T 2 :

∆ T = 118,9 - 300 = - 181,1   K

E o n R pode ser obtido usando a equação geral dos gases e as condições iniciais(convertendo as unidades de pressão e volume):

P 1 V 1 = n R T 1  

P 1 V 1 T 1 = n R

n R = 32 ⋅ 10 5 ⏟ Pa ⋅ 1 ⋅ 10 - 3 ⏟ m 3 300 ≅ 10,7

Substituindo as duas quantidades na fórmula:

W = - 3 2 n R ∆ T

W = - 3 2 ⋅ 10,7 ⋅ - 181,1

W ≅ 2,9   kJ

(:

Passo 4

-Caso3:

O caso 3 é bem similar ao caso 2. A única diferença é que o gás é diatômico. Sim, essa questão é um pouco repetitiva (u.u), mas ela nos ajuda a compreender as diferenças de cada transformação!

Vamos resolver o caso 3 mais rapidamente, lembrando-se de utilizar as mesmas condições de temperatura, volume e pressão iniciais que usamos nos outros:

a   Vamos usar, novamente, a equação:

P 1 V 1 γ = P 2 V 2 γ

Precisamos só recalcular o valor de γ para um gás diatômico:

γ = C p C v = 7 2 5 2 = 7 5

Aplicando esse e os outros valores na equação:

P 1 V 1 γ = P 2 V 2 γ

P 2 = P 1 V 1 γ V 2 γ

P 2 = 32 ⋅ 1 7 5 4 7 5

P 2 ≅ 4,6   atm

b   Vamos usar de novo Piviti-Povotó pra achar a temperatura final:

P 1 V 1 T 1 = P 2 V 2 T 2  

T 2 = P 2 V 2 P 1 V 1 ⋅ T 1

T 2 = 4,6 ⋅ 4 32 ⋅ 1 ⋅ 300

T 2 = 172,5 K

c   Novamente, como a transformação é adiabática, podemos escrever:

W = - ∆ U

Só que os gases diatômicos têm 5 graus de liberdade, como vimos na teoria, então:

W = - ∆ U

W = - 5 2 n R ∆ T

O   ∆ T   é fácil de calcular já que temos T 2 e T 1 :

  ∆ T = T 2 - T 1

Δ T = 172,5 - 300

Δ T = - 127,5

E o n R pode ser obtido usando a equação geral dos gases e as condições iniciais (convertendo as unidades de pressão e volume):

P 1 V 1 = n R T 1  

P 1 V 1 T 1 = n R

n R = 32 ⋅ 10 5 ⋅ 1 ⋅ 10 - 3 300 ≅ 10,7

Logo, substituindo na equação do trabalho:

W = - 5 2 n R ∆ T

W = - 5 2 ⋅ 10,7 ⋅ - 127,5

W = 3,4   kJ

Resposta

-Caso 1:

a   8   atm

b   300   K

c   4,4   kJ

-Caso 2:

a   3,17   atm

b   118,9   K

c   2,9   kJ

-Caso 3:

a   4,6   atm

b   172,5   K

c   3,4   kJ

Exercício Resolvido #9

Um mol de gás ideal monoatômico, partindo sempre do estado inicial de volume V 0 , pressão p 0 e temperatura T 0 , dobra a temperatura por quatro processos diferentes. O processo 1 é a volume constante, o processo 2 é isobárico, o 3 é linear com pressão final p = 3 2 p 0 e 4 é adiabático. Dê as respostas em função de p 0 , V 0 e R .

a Coloque na tabela os valores da pressão p f e do volume V f no final de cada processo. Represente cada processo no diagrama p × V .

b Calcule a variação da energia interna Δ E i n t para cada um dos processos.

c No processo 3 , calcule o trabalho W e o calor Q trocado.

Passo 1

Antes de atacar esse problema, vamos reunir as informações dadas:

T 1 = T 2 = T 3 = T 4 = 2 . T 0

V 1 = V 0

p 2 = p 0

p 3 = 3 2 p 0

a Vamos primeiro analisar o processo 1 :

Já sabemos que V 1 = V 0 , vamos então descobrir p 1 , para isso, vamos usar a lei dos gases ideais, ao final do processo 1 , temos:

p 1 . V 1 = n . R . T 1

p 1 . V 0 = n . R . ( 2 . T 0 )

Antes do processo 1 ocorrer, temos:

p 0 . V 0 = n . R . T 0

dividindo a equação dado para o fim do processo pela equação antes do processo começar, temos:

p 1 . V 0 p 0 . V 0 = n . R . 2 . T 0 n . R . T 0

p 1 = 2 . p 0

Passo 2

Vamos agora para o processo 2 , utilizaremos o mesmo processo, sabendo que a pressão permanece constante, precisamos apenas determinar o volume:

Ao fim do processo, temos:

p 2 . V 2 = n . R . T 2

p 0 . V 2 = n . R . ( 2 . T 0 )

Antes de o processo ocorrer, temos:

p 0 . V 0 = n . R . T 0

Dividindo as equeçoes, temos:

p 0 . V 2 p 0 . V 0 = n . R . 2 . T 0 n . R . T 0

V 2 = 2 . V 0

Passo 3

Para o processo 3 , já sabemos o valor da pressão final, precisamos determinar o volume, vamos novamente utilizar o mesmo procedimento de antes:

Ao fim do processo, temos:

p 3 . V 3 = n . R . T 3

3 2 . p 0 . V 3 = n . R . 2 . T 0

Antes de o processo ocorrer, temos:

p 0 . V 0 = n . R . T 0

Dividindo as equações, temos:

3 2 . p 0 . V 3 p 0 . V 0 = n . R . 2 . T 0 n . R . T 0

V 3 = 4 3 V 0    

Passo 4

Agora vamos para o processo 4 . Como se trata de um processo adiabático, teremos:

T 4 . V 4 γ - 1 = T 0 . V 0 γ - 1

2 . T 0 . V 4 γ - 1 = T 0 . V 0 γ - 1

Para um gás ideal, temos que:

γ = C p C v = C v + R C v

γ = 3 2 R + R 3 2 R = 5 3

Voltando à equação para o processo, temos:

2 . T 0 . V 4 5 3 - 1 = T 0 . V 0 5 3 - 1

V 4 = 0,35 . V 0

Agora só falta determinar a pressão, para isso, vamos fazer:

p 4 . V 4 γ = p 0 . V 1 γ

p 4 . 0,35 . V 0 5 3 = p 0 . V 0 5 3

p 4 = p 0 0,35 5 3

p 4 = 5,75 . p 0

Agora é só montar a tabela e o diagrama:

Para o diagrama, teremos:

Passo 5

b   Para determinar a variação da energia interna, vamos relembra a sua definição para gases monoatômicos:

Δ E i n t = 3 2 . n . R . Δ T

Como a variação de temperatura é a mesma em todos os processos, a variação da energia interna será a mesma em todos os processos:

Δ E i n t = 3 2 . 1 . R . ( 2 . T 0 - T 0 )

Δ E i n t = 3 2 . R . T 0

Sabendo que:

p 0 . V 0 = n . R . T 0

T 0 = p 0 . V 0 n . R

Substituindo na equação da energia interna, temos:

Δ E i n t = 3 2 . R . p 0 . V 0 n . R

Δ E i n t = 3 2 . p 0 . V 0

Passo 6

c   Vamos analisar o processo 3 . Mas primeiramente vamos reunir os dados pertinentes a esse processo:

p 3 = 3 2 p 0

V 3 = 4 3 V 0

Para determinar o trabalho, podemos calcular a área abaixo da curva do processo linear, podemos ver, pelo diagrama que se trata de um trapézio, portanto, temos:

W = 3 2 . p 0 + p 0 2 . 4 3 . V 0 - V 0

W = 5 12 . p 0 . V 0

Passo 7

Agora que temos o trabalho e a energia intera já calculados, podemos, pela primeira lei da termidinâmica calcular o calor trocado:

Q = W + Δ E i n t

Q = 5 12 .   p 0 . V 0 + 3 2 . p 0 . V 0

Q = 23 12 . p 0 . V 0

Resposta

a

b Δ E i n t = 3 2 . p 0 . V 0

c W = 5 12 . p 0 . V 0 ; Q = 23 12 . p 0 . V 0

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